분류 전체보기
-
모순 의심을 습관화 하자카테고리 없음 2025. 1. 24. 20:36
클린코드를 작성하기 위해 여러 가지 원칙을 지키기 위해 열심히 사고한다면 꼭 빼먹지 말아야 하는 과정이 있는 거 같다.내가 설정한 목표가 모순이 아닌지 check! 하는 것이다. 캡슐화 원칙과 최대한 일반적인 인터페이스를 제공하겠다는 것은 서로 상충될 때가 많다.이건 사실 오래 고민할 필요가 없다.왜냐하면 캡슐화 원칙은 숨기려는 것이고, 일반적인 인터페이스를 제공하는 것은 많이 공개하려는 것일 수 있기 때문이다.하지만 이 단순한 모순을 눈치채지 못한다면 시간낭비를 많이 할 수도 있다는 거다.그래서 뭔가 고민이 길어진다면, 한 번쯤은 "내가 설정한 목표가 모순이지는 않을까?"라고 생각해 보는 것이 좋다.
-
ASI로 가는 길카테고리 없음 2025. 1. 21. 03:45
너무 좋은 영상을 발견해서 공유한다.ASI로 가는 길에 대한 내용을 정리하자면 다음과 같다. level 1 agi 모델 -> test time compute -> 새로운 지식 데이터 생성 -> 더 큰 모델 학습 (training time compute) -> 압축-> level 2 agi 모델 -> ...-> ... 이걸 n step 반복.어느 순간 asi 등장. 이게 openai가 o1을 만든 과정일 것이라고 생각하는 모양이다. https://www.youtube.com/watch?v=bTpIvRfVREg https://ameli.notion.site/OpenAI-O1-17e2eb5de6448046b7b6d4f4b8d73ced OpenAI O1 의 구조 | NotionBFACTORY 노정석 (chest..
-
행렬 대각화가 eigen state를 구하는 것과 동치인 이유카테고리 없음 2025. 1. 7. 15:54
$s \in \{- \frac 1 2, \frac 1 2\}$인 스핀 상태만을 생각해 보자.결국 "eigen state를 구한다는 것"은 다음을 의미한다.$S_x \ket {sm} = \lambda \ket {sm}$이로 부터 1, 2를 유도할 수 있다. 1. $S_x \ket {sm} = \begin {pmatrix} \ket 1 & \ket 2 \end {pmatrix} \begin {pmatrix} \bra 1 S_x \ket 1 & \bra 1 S_x \ket 2 \\ \bra 2 S_x \ket 1 & \bra 2 S_x \ket 2 \end {pmatrix} \begin {pmatrix} \braket {1 | {sm}} \\ \braket {2 | {sm}} \end {pmatrix}$ 2...
-
전기장의 좌표계 변환카테고리 없음 2024. 12. 1. 16:26
$\nabla \times E = - \frac {\partial B} {\partial t}$가 페러데이 법칙의 미분형 표현이라면 적분형 표현은 다음과 같다.$\int_{S(t)} (\nabla \times E) \cdot dS = \int_{S(t)} (-\frac {\partial B} {\partial t}) \cdot dS$이 것은 원본 좌표계에서의 전자기학이다.잠깐 다음과 같은 식을 생각해보자.$\frac {\partial} {\partial t} \int_{S(t)} B \cdot dS = \int_{S(t)} \frac {\partial B} {\partial t} \cdot dS + \frac \partial {\partial t} \int_{S(t)} B(t_0) \cdot dS$ an..
-
완전도체에 작용하는 힘 (dc 모터를 통해 알아보는)카테고리 없음 2024. 11. 30. 00:42
https://akswnd98.tistory.com/69 전기장의 좌표계 변환$\nabla \times E = - \frac {\partial B} {\partial t}$가 페러데이 법칙의 미분형 표현이라면 적분형 표현은 다음과 같다.$\int_{S(t)} (\nabla \times E) \cdot dS = \int_{S(t)} (-\frac {\partial B} {\partial t}) \cdot dS$이 것은 원akswnd98.tistory.com에서 언급했듯이 정지 좌표계로 부터 속도 $v$로 움직이는 좌표계에서 본 전기장은 $E^\prime = E + v \times B$이다. 정지 좌표계 기준에서 보면 전자기장이 전하에 해주는 일률은 $J \cdot E = J \cdot E^\prime + ..
-
로렌츠 힘 제대로 알고 쓰자.카테고리 없음 2024. 11. 29. 17:34
로렌츠 힘은 다음과 같이 표현된다.$F = q (E + v \times B)$ 일단 정전계 상황을 가정하자포인팅 정리에 의해 $J \cdot E + \frac {\partial} {\partial t} \{\frac 1 2 E \cdot D\} = 0$임을 통해$F = qE$가 성립해야 함을 알 수 있다. 즉 전기장이 전하에 작용하는 힘에 대해 알 수 있다.왜냐하면 포인팅 정리에 등장하는 차원 (unit, 단위)이 전력 (일률)의 차원을 갖고 있기 때문에 이는 에너지 보존 법칙을 나타내기 때문이다. 전자기학에서 장은 전기장만 있지 않다. 자기장도 있다. 이제 $F = qv \times B$에 대해 알아보자.일단 https://akswnd98.tistory.com/69 전기장의 좌표계 변환$\nabla \..
-
이상적인 트렌스를 사용한 등가회로카테고리 없음 2024. 11. 5. 01:18
물론 그림1의 트렌스도 철손과 leakage inductance가 빠졌기에 어느 정도 이상적인 트렌스이지만,진짜 이상적인 트렌스는 권선비가 $N_1:N_2$이고 인덕턴스 (1차측 자체, 2차측 자체, 뮤츄얼) 모두 무한대(물론 그것들의 비는 $N_1:N_2:\sqrt {N_1N_2}$이겠지만)인 트렌스를 말한다.그림2의 트렌스가 이상적인 트렌스라고 할 때, 그림1과 그림2는 등가회로라고 하는 데, 왜 그런지 알아보겠다. $V_1 = \frac {d\lambda_1} {dt}$ 여기서 $\lambda_1$은 1차측 코일에 작용하는 쇄교 자속을 의미한다.이 자속은 두 독립변수의 함수로 표현할 수 있다. $\lambda_1 = \lambda_1(i_{in}, i_2)$.자기장은 전류와 동치이고 여기서 자기장을..